grupo de transtormación para los campos E y H. El mismo caso sencillo recordado hace un momento, nos permite prever la torma de las ecuaciones.
En primer término, la carga eléctrica del cuerpo a que me he referido en el caso en cuestión es un invariante en el cambio de sistema de referencia, puesto que de una parte la ley experimental de la conservación de las cargas hace que aquélla no altere de valor cuando O pasa del estado de reposo al de movimiento, y de otra para O" los fenómenos han de ocurrir de modo idéntico que para O en el estado de reposo, en virtud del principio mismo de relatividad. Asi,
ee (25, 1)
En segundo término, para nosotros, arrastrados por la tierra en su movimiento, la carga eléctrica no producirá más campo que el electrostático de componentes E",, E", Ez. Para el observador extraterrestre habrá también un campo eléctrico E; pero además un campo magnético provocado por el movimiento del E con velocidad V, según (10, 2). Supongamos ahora que O y O' estudian la acción que estos campos determinan sobre un péndulo eléctrico de carga e ligado al laboratorio, y situado en cualquier punto del plano normal a v: según (22, 2), entre las componentes para O" y O de estas fuerzas habrá la relación
P=F, F=*RF, PFs=kP3. (85, 2)
ME: 2 FUNDACIÓN =$) JUANELO ASÍ] TURRIANO
