tral. Así, pues, la órbita que describe será plana, y conviene emplear como coordenadas un sistema polar cuyo polo está ocupado por el Sol, y el eje es una recta cualquiera del plano de la órbita.
Llamando r el radio vector y 6 el ángulo que forma con el eje, las ecuaciones del movimiento son
d*r Es J k' mm m =,
da. di]—dr mn
d de mE le E
La primera corresponde a la componente radial del movimiento, según la cual actúa la atracción entre ambos astros, y la segunda se refiere a la componente normal al radio. De esta última se deduce y de 2
r UFI? hr, cuya traducción es que el área barrida por el radio vector en cada unidad de tiempo es constante, de modo que puede calcularse para un momento arbitrario. Designando los valores correspondientes del radio vector y la velocidad lineal con el subíndice cero,
h' = r¿0, sen (0, ro).
Si ahora se admite que las masas de inercia, m, y gravitatoria, mg, de un mismo cuerpo, son idénticas, y además se elimina el tiempo, se obtiene la ecuación diferencial de la trayectoria del planeta, que
3 FUNDACIÓN
E, A IUANELO
>) >
2) TURRIANO
