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La teoría de la relatividad de Einstein.

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sino la experimentación misma que más tarde ha conseguido manifestarlo directamente.

En un semiconductor se presentarán a la vez la corriente conducida y la de desplazamiento. Para la primera rige la ley de Ohm [49] (pág. 182): i=σE; para la segunda rige la ley de Maxwell: $i={\tfrac {\epsilon e}{t}}$; si las don son simultáneas, será

$i=\epsilon {\frac {e}{t}}+\sigma E$.

Para el magnetismo no hay, empero, corriente conducida y siempre es $i=\mu {\tfrac {h}{t}}$. Inclúyase esto en las cuatro ecuaciones simbólicas [54], [55], [56], [57], y serán éstas:

${\begin{cases}{\text{a)}}\ {\text{div.}}\varepsilon E=\rho .\quad &{\text{c)}}\ c\ {\text{rot.}}H-\varepsilon {\frac {e}{t}}=\sigma E\\\\{\text{b)}}\ {\text{div.}}\mu H=0.\quad &{\text{d)}}\ c\ {\text{rot.}}E+\mu {\frac {h}{t}}=0.\end{cases}}$[58]

Y éstas son las leyes de Maxwell, que han sido hasta nuestros días el fundamento de todas las teorías electromagnéticas y ópticas. Para el matemático son muy determinadas ecuaciones diferenciales. Para nosotros son breves reglas mnemotécnicas, que dicen:

a) Dondequiera que se presenta una carga eléctrica, prodúcese un campo eléctrico de tal especie, que en cada volumen la carga es compensada exactamente por el desplazamiento.

b) Por toda superficie cerrada entra tanto desplazamiento magnético como sale.

c) Alrededor de una corriente eléctrica, ya sea conducida, ya de desplazamiento, enróscase un campo magnético.

d) Alrededor de una corriente magnética de desplazamiento enróscase en sentido opuesto un campo eléctrico.

Las «ecuaciones de los campos» de Maxwell, que así son llamadas, constituyen una verdadera teoría de acción próxima;