superficie de la Tierra. Según la teoría de Einstein, cualquier fenómeno transcurre en este campo como transcurriría con relación a un sistema de coordenadas animado de una aceleración γ en la dirección del eje de las z positivas. Si ahora va un rayo de luz, de período ν1, del lugar A, que al tiempo de la salida del rayo puede estar en reposo relativamente al sistema de coordenadas de referencia, en la dirección del eje de las z, hacia un lugar B que se halle a la distancia h, un observador en B habrá alcanzado, a consecuencia de su aceleración propia γ, a la llegada del rayo, la velocidad (c es la velocidad de la luz). Según el principio normal de Doppler, él atribuirá por esto al rayo de luz, en vez del período ν1, el período
en primera aproximación. Si nosotros trasplantamos el mismo fenómeno al campo gravitatorio equivalente, admite este resultado la siguiente expresión: el período ν2, de un rayo luminoso en un lugar B, el cual se distingue del lugar A por el valor ±Φ del potencial gravitatorio, fundándose en el principio de equivalencia de la teoría de la Gravitación de Einstein, está, con respecto al período allí observado, en la relación
Este caso demuestra cómo ha de entenderse la dependencia de la duración de un fenómeno, del estado
