gitudinal, y el otro, perpendicular a , de módulo (siendo r el radio de curvatura de la trayectoria), que se conoce con el nombre de aceleración normal. El primero lo representaré por y el segundo por .
Separando las dos componentes indicados de y reemplazando en vez de m y sus valores deducidos de (21, 6) , la ecuación precedente se puede escribir en la forma
. (22, 1)
Es notorio que (22, 1) admite como límite (21, 1) , supuesto que sea bastante pequeña para despreciar su cuadrado; puesto que entonces los coeficientes de y se reducen a la masa , y por la definición de estas magnitudes
Fuera de este caso límite, la fuerza y la aceleración no tendrán, en general, la misma dirección, a diferencia de lo que ocurre en la Mecánica clásica. Aun, de los dos casos en que coinciden las direccio-
