acciones a las que se ejercen sobre partículas flotantes en un líquido, en virtud de los cambios de tensión superficial provocados por el encorvamiento de la superficie libre en sus proximidades.
Cualquiera que sea el grado de sugestividad que envuelva la adopción de las ecuaciones (58, 1) para definir las g;;, ha de tenerse bien presente que su aceptación definitiva ha de supeditarse a la confirmación de los corolarios de ellas deducidos. Es ésta dificultad inherente a todas las teorías de acción por contigiiedad.
Un primer argumento en su favor se logra comparándolas con la ecuación de Laplace para la teoría de Newton, que en atención a (56,5) puede escribirse
A (> A
cuya característica es contener las derivadas segundas linealmente. Las primeras derivadas y la propia función £Zy figuran o no, según las coordenadas que se elijan.
Ahora bien: las ecuaciones (58, 1) son de la forma
a NN pp Y) ¿mad 17 78 vs
ES a 2"; unes logV- =g=0
== FUNDACIÓN Y JUANELO SÍ) TURRIANO —
