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B. CABRERA

sus velocidades en el seno de un medio material y en el vacío, y teniendo en cuenta la definición del índice de refracción, $n={\sqrt {\epsilon \mu }}$.

También necesitamos recordar que cuando en (10, 9) se reemplaza H por su valor (10, 5) en función del vectos potencial ${\vec {P}}$ se obtiene para el campo eléctrico inducido
$E_{j}=-{\tfrac {1}{c}}{\tfrac {\partial P_{k}}{\partial t}}$. Y si a él se agrega el originado por las cargas eléctricas, el campo total será

$E_{j}=-{\tfrac {\partial \Phi }{\partial x_{j}}}-{\tfrac {1}{c}}{\tfrac {\partial P_{j}}{\partial t}}$.

Es bien interesante notar que si se escribe $P_{4}=-\Phi$ y $ct=x_{4}$, las ecuaciones que acabo de escribir toman la forma
$E_{j}={\tfrac {\partial P_{4}}{\partial x_{j}}}$,(10, 11) que recuerdan claramente las (10, 5).

Designando los campos ${\vec {H}}$ y ${\vec {E}}$ por una sola letra, h por ejemplo, con dos subíndices iguales y escritos en el mismo orden que los que afectan a las x en los denominadores de (10, 5) y (10, 11), se ve inmediatamente que estas ecuaciones imponen a las h las condiciones
${\tfrac {\partial h_{ij}}{\partial x_{k}}}+{\tfrac {\partial h_{jk}}{\partial x_{i}}}+{\tfrac {\partial h_{ki}}{\partial x_{j}}}=0$,(10, 12) donde i, j, k representa una cualquiera de las cuatro coordinaciones que pueden formarse con los números