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B. CABRERA

Fig. 11.que mientras la luz va de uno a otro punto, el aparato se corre en el sentido de ${\vec {V}}$, de modo que la velocidad aparente será el cateto perpendicular a V del triángulo de la figura 11; esto es $(c^{2}-V^{2})^{\tfrac {1}{2}}$, y cosa idéntica ocurre en el recorrido de vuelta de la onda. Asi el tiempo total será:

$T_{2}=2{\frac {l}{c}}\left(1-{\frac {V^{2}}{c^{2}}}\right)^{-{\tfrac {1}{2}}}$

El retardo se medirá evidentemente por

$T_{1}-T_{2}={\frac {l}{c}}{\frac {V^{2}}{c^{2}}}$. (14, 1)

Haciendo girar a todo el aparato 90°, las direcciones AB y AB₁ se cambian, con lo cual el retardo se invierte. Así, el corrimiento observado, pasando de una posición a otra del sistema, será doble de (14, 1), y expresado en fracción de la distancia que separa a las bandas de interferencia observadas en C, será:

${\frac {2l}{\lambda }}{\frac {V^{2}}{c^{2}}}$

Posteriormente a la realización por Michelson y Morley de este experimento ha sido repetido por Morley y Miller, mejorando la disposición en forma que permitía apreciar una centésima del efecto previsto, no obstante lo cual, los resultados fueron ne-