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B. CABRERA

${x'_{1}}^{(a)}-{x'_{2}}^{(b)}=\delta _{a}^{b}x'_{1}$ y para O ${x_{1}}^{(a)}-{x_{1}}^{(b)}=\delta _{a}^{b}x_{1}$, entendiéndose que en este último caso, como he advertido, ambos valores de x₁ se refieren al mismo de t. Por consiguiente, la primera ecuación del grupo dará para la relación entre ambas magnitudes
${x'_{1}}^{(a)}-{x'_{1}}^{(b)}=k\left[{x_{1}}^{(a)}-{x_{1}}^{(b)}\right]$ o $\delta _{a}^{b}x'_{1}=k\delta _{a}^{b}x_{1}$ y los puntos a y b aparecerán a O más próximos que a O'. Al contrario, si los puntos a y b están sobre un plano normal a ${\vec {V}}$, la segunda y tercera ecuaciones (17, 1) demuestran que su distancia tiene igual valor para O y O'.

Según esto, O atribuye a todos los cuerpos una forma aplastada en el sentido del movimiento en relación con la que O' aprecia, y esto en la proporción indicada por k; de modo que el aplastamiento aparente crecerá con V, y además, cuando V = c, el cuerpo se reduce a un plano. Dicho se está que existe una diferencia esencial entre este corolario del principio de relatividad y la hipótesis de la contracción real de Lorentz, y por ello no se puede hablar aquí de las deformaciones paralelas a dicha contracción que llevaron a pensar en fenómenos físicos que las denunciaran. El aplastamiento es una mera consecuencia del método adoptado para medir las distancias: la forma propia del cuerpo es la que aprecia el observador ligado a él.

Cuando invertimos los términos suponiendo que el