neralizada [53] de la página 190; E es la fuerza ejercida por la carga e sobre la unidad de carga a la distancia r.
Si no se trata de esferas, sino de cuerpos cargados cualesquiera, permanece idéntica la idea fundamental de Maxwell: el campo hállase determinado por la condición de que el desplazamiento εE de la electricidad en el dieléctrico hacia fuera, o la «divergencia» de εE (div. εE) por una superficie cualquiera, tan pequeña como se quiera, compensa las cargas que se producen en el interior de la superficie. Designando con ρ la carga por unidad de volumen o densidad de carga de la electricidad, escribiremos simbólicamente:
Esto debe servirnos solamente de ayuda para recordar la ley que acabamos de formular. Pero Mawxell demostró que puede derivarse una determinada expresión diferencial para el concepto de divergencia; por lo cual la fórmula [54] significa para el matemático una ecuación diferencial, una ley de acción próxima.
Las mismas reflexiones exactamente valen para el magnetismo, con una importante diferencia: según Ampere, no hay propiamente imanes, no hay cantidades magnéticas, sino sólo electroimanes. El campo magnético debe ser producido siempre por corrientes eléctricas, ya sea por corrientes conducidas en hilos, ya sea por corrientes moleculares en las moléculas. De aquí se sigue que las líneas de fuerza magnéticas no terminan, no rematan nunca, sino que, o retroceden sobre sí mismas, o se pierden en lo infinito. Tal es el caso en un electroimán, en una bobina atravesada por una corriente (fig. 90); las líneas de fuerza magnética van en línea recta por el interior de la bobina, y algunas se cierran por fuera, mientras otras se van al infinito. Si imaginamos la bobina cerrada por dos planos A, B, entrará por A tanto «desplazamiento magnético» μH como el que sale por B; por lo demás, como en esto no cuadra bien la imagen de un desplazamiento, se dice generalmente «inducción magnética», en lugar de desplazamiento. Por una super-
