donde ε > 1, sino también en el éter, donde ε = 1. Ya hemos expuesto antes cómo es posible representarse intuitivamente este desplazamiento merced a la separación y corriente de los flúidos eléctricos en las moléculas.
Lo primero que Maxwell establece es el hecho de que, fundándose en la representación del desplazamiento, la ley de Coulomb no es, en el fondo, mas que una consecuencia de la ley de la indestructibilidad de la electricidad.
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Imaginemos una esfera metálica en un medio que posea la constante de dielectricidad ε (figura 89). En éste construímos una esfera de radio 1 y otra esfera de radio r. Ahora es cargada la esfera metálica con la cantidad de electricidad positiva e. Según Maxwell, deberá producirse en cada molécula del dieléctrico un desplazamiento de la electricidad positiva hacia afuera, para que la cantidad de electricidad contenida en un volumen cualquiera permanezca constante. Ahora bien; la cantidad de electricidad desplazada por la superficie de una esfera de radio 1 se mide, según Maxwell, por εE. Por cada esfera concéntrica pasará la misma cantidad de electricidad, porque, de lo contrario, formaríase en el dieléctrico un amontonamiento de cargas. Mas las superficies de dos esferas son como los cuadrados de los radios, de donde resulta que por la esfera de radio r pasa la cantidad de electricidad r2εE.
Mas ésta debe ser exactamente igual a la carga e de la esfera metálica, en donde halla su término el desplazamiento; por lo tanto, r2εE=e, o sea:
Pero ésta es justamente la ley de Coulomb en la forma ge-
