temáticamente a las ecuaciones de los campos de Maxwell. Tenía Hertz plena conciencia de que tal manera de proceder sólo podía ser provisional, porque al hacer la aplicación a los procesos ópticos habrían de presentarse las mismas dificultades que dieron al traste con la teoría de Stokes; pero la sencillez de una teoría que no necesitaba distinguir entre el movimiento del éter y el de la materia le estimuló a desenvolverla y discutirla detenidamente. Demostróse entonces que los fenómenos de inducción en conductores en movimiento—que son los más importantes para la física experimental y la técnica—quedan reproducidos exactamente por la teoría de Hertz; pero las contradicciones con la experiencia se manifiestan tan pronto como se trata de experimentos más finos, en los cuales representan un papel los desplazamientos en cuerpos no-conductores. Vamos a investigar en serie todas las posibilidades:
| 1.° Conductor en movimiento. | a) en el campo eléctrico. |
| b) en el campo magnético. | |
| 2.° Aislador en movimiento. | a) en el campo eléctrico. |
| b) en el campo magnético. |
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1. a) Un conductor recibe en el campo eléctrico cargas superficiales. Si está en movimiento, las arrastra consigo; pero las cargas en movimiento deben ser equivalentes a una corriente, y, por tanto, producir, según la ley de Biot y Savart, un campo magnético. Para obtener una representación intuitiva, imaginemos un condensador cuyas placas son paralelas al plano xzc(fig. 95). Supongámoslas cargadas contrariamente y supongamos, además, que en la unidad de superficie de una placa existe la cantidad de electricidad e. Ahora una placa se mueve con respecto a la otra en la dirección x con la velo-
