torio es menor. Pero disponemos de relojes tales en los átomos y moléculas de los gases; el mecanismo vibratorio en éstos es, de seguro, el mismo hállese la molécula donde se halle, y la duración de la vibración es, pues, igual en los sistemas de referencia que tengan el mismo campo gravitatorio; por ejemplo, un campo igual a cero.
Sea T la duración de la vibración en un espacio sin campo. Será entonces s = icT la distancia invariante que corresponda a los dos puntos universales constituidos por dos puntos consecutivos de retroceso de la vibración, relativamente al sistema de referencia en donde el átomo está en reposo. En un sistema de referencia relativamente acelerado, en el cual hay un campo gravitatorio, s = icT estará dado por la fórmula [88], donde x, y, z caracterizan la posición del átomo y t el tiempo de vibración medido en ese sistema. Podemos poner x = y = z = 0, situando el punto cero de las coordenadas espaciales en el átomo mismo; entonces,
esto es,
Ahora bien; en el espacio sin campo es g44 = -c2 (véase fórmula [89], pág. 352), y, por tanto, t = T. Pero en el campo gravitatorio es g44 distinto de -c2; por ejemplo, g44 = -c2(1 - γ); la duración de la vibración está, pues, cambiada, y es igual a
o, si la desviación γ es pequeña, aproximadamente (véase nota a la pág. 237):
Esta es la diferencia en la marcha de dos relojes que se encuentran en dos distintos lugares, para los cuales la diferen-
