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La teoría de la relatividad de Einstein.

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cia del campo gravitatorio medido por g₄₄ tiene el valor relativo γ.

Puede saberse si γ es positivo o negativo considerando un caso sencillo en el que la cuestión pueda resolverse directamente merced al principio de equivalencia. Ello se consigue para un campo gravitatorio constante, como el que existe inmediatamente en la superficie de un cuerpo celeste. La acción de ese campo g puede substituirse por una aceleración del observador dirigida contra la atracción y de la misma cantidad g. Sea l la distancia entre el observador y la superficie del astro; una onda luminosa procedente del astro necesitará para llegar al observador el tiempo $t={\tfrac {l}{c}}$, y el observador percibirá la onda como si durante este tiempo él mismo hubiese realizado hacia afuera un movimiento acelerado con la aceleración g. Entonces, al llegar a él la onda luminosa tendrá él la velocidad $v=gt={\tfrac {gl}{c}}$ en la dirección del movimiento de la luz, por lo cual observará, según el principio de Doppler (fórmula [36], pág. 143), un número de vibraciones menor:

$\nu '=\nu \left(1-{\frac {v}{c}}\right)=\nu \left(1-{\frac {gl}{c^{2}}}\right)$.

Así, pues, la duración de la vibración $t={\tfrac {1}{\nu '}}$, observada en el campo gravitatorio, hállase, en relación con el $T={\tfrac {1}{\nu }}$, determinado en el espacio sin campo, por el modo siguiente:

$t=T{\frac {1}{1-{\frac {gl}{c^{2}}}}}$,

o aproximadamente:

$t=T\left(1+{\frac {gl}{c^{2}}}\right)$.[91]

Esta fórmula da, en general, la diferencia de marcha de dos