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El principio especial de la relatividad.

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$\nu \left(t-{\frac {s}{c}}\right)=\nu '\left({\frac {t-{\frac {v}{c^{2}}}x}{\alpha }}-{\frac {y}{c}}\right)$;

de aquí se sigue primero, para x = 0, y = 0, s = 0 y t = 1,

$\nu ={\frac {\nu '}{\alpha }}$;

y después, para t = 0:

${\frac {\nu }{c}}s=\nu '\left({\frac {vx}{c^{2}\alpha }}+{\frac {y}{c}}\right)={\frac {\nu '}{\alpha c}}(\beta x+\alpha y)$,

esto es:

$s=\alpha y=\beta x$.

fig122

Si el plano de onda relativamente al sistema de referencia S fuese perpendicular al eje y, tendríamos s = y; como éste no es el caso, deberá estar inclinado (fig. 122). Entonces x ó y son las coordenadas de un punto P del plano de onda. Si elegimos para P especialmente la intersección A con el eje x, será x = a, y = 0 y, por tanto, s = βa; igualmente para la intersección β del plano de onda con el eje y, es x = 0, y = b y, por tanto, s = xb.

Se obtiene así:

$s=\beta a=\alpha b\$ ó $\ {\frac {b}{a}}={\frac {\beta }{\alpha }}$

Esta relación ${\tfrac {b}{a}}$ es, evidentemente, una medida para la inclinación del frente de onda. Se ve fácilmente que coincide con la definición elemental de la constante de aberración según la teoría de la emisión (IV, 3, pág. 109). Pues la perpendicular